Техническая термодинамика. Итоговый тест. МФПУ «Синергия», МТИ, МОИ, МОСАП

1. Адиабатным дросселированием или мятием (также редуцированием, или торможением) пара называют:
явление, при котором пар или газ переходит с высокого давления на низкое без совершения внешней работы и без подвода или отвода теплоты
явление, при котором пар или газ переходит с низкого давления на высокое без совершения внешней работы и без подвода или отвода теплоты
равновесный процесс, протекающий при постоянном давлении без совершения внешней работы и без подвода или отвода теплоты
термодинамический процесс, после которого система и взаимодействующие с ней системы (окружающая среда) могут возвратиться в начальное состояние без того, чтобы в системе и окружающей среде возникали какие-либо остаточные изменения
обратимый термодинамический процесс, в котором теплоемкость имеет любую, но постоянную на протяжении всего процесса величину
2. В абсорбционных установках отвод теплоты происходит:
за счет механической энергии
не за счет механической энергии, а за счет теплоты внешнего источника высокой температуры
не за счет механической энергии, а за счет теплоты внешнего источника с низкой температурой
не за счет теплоты внешнего источника высокой температуры
3. В заданных пределах изменения температуры наиболее экономичен при переводе теплоты в работу:
круговой процесс Карно, причем его КПД не зависит от природы рабочего тела
круговой процесс Карно, причем его КПД зависит от природы рабочего тел
цикл Ренкина
теплофикационный цикл
4. В качестве рабочего тела абсорбционных холодильных установок используют:
раствор из двух жидкостей с разными температурами кипения, полностью растворимыми друг в друге
влажный насыщенный водяной пар
влажный насыщенный пар хладоагента
воздух
5. В паротурбинных установках в качестве рабочего тела чаще всего используется:
пары ртути
пары спирта
водяной пар
пары аммиака
6. В пароэжекторной холодильной установке совершается:
только прямой цикл
только обратный цикл
прямой и обратный циклы
прямой цикл, в котором вынесенная из холодильной камеры с паром хладоагента
теплота q2 при сжатии его в диффузоре переходит на другой более высокий температурный уровень, а затем передается в окружающую среду через охлаждающую воду, протекающую через конденсатор
7. В системе СИ используется:
температура, отсчитываемая по шкале Фаренгейт
термодинамическая температура, отсчитываемая по шкале Ранкина
абсолютная температура, отсчитываемая от абсолютного нуля по термодинамической шкале температур
температура, отсчитываемая по международной практической шкале (шкале Цельсия)
8. В т. 1 изображенного цикла паровой компрессорной холодильной установки:
начинается процесс расширения в детандере с понижением температуры
завершается передача удельной теплоты q2 в холодильной камере хладоагенту
показано состояние пара хладоагента, поступающего в холодильную камеру после расширения в детандере
начинается адиабатное сжатие пара хладоагента в компрессоре
начинается отвод удельной теплоты q1 от хладоагента
9. В т. 2 изображенного цикла воздушной компрессорной холодильной установки:
заканчивается отбор теплоты из холодильной камеры
заканчивается сжатие компрессором воздуха, поступающего из холодильной камеры, после чего он направляется в холодильник
начинается нагрев воздуха, проходящего через испаритель холодильной камеры
начинается адиабатное сжатие воздуха в компрессоре
завершается отбор теплоты от воздуха в холодильнике
10. В т. 2 изображенного цикла паровой компрессорной холодильной установки:
начинается процесс расширения в детандере с понижением температуры
завершается передача удельной теплоты q2 в холодильной камере хладоагенту
показано состояние пара хладоагента, поступающего в холодильную камеру после расширения в детандере
начинается адиабатное сжатие пара хладоагента в компрессоре
начинается отвод удельной теплоты q1 от хладоагента
11. В т. 3 изображенного цикла паровой компрессорной холодильной установки:
начинается процесс расширения в детандере с понижением температуры
завершается передача удельной теплоты q2 в холодильной камере хладоагенту
показано состояние пара хладоагента, поступающего в холодильную камеру после расширения в детандере
начинается адиабатное сжатие пара хладоагента в компрессоре
начинается отвод удельной теплоты q1 от хладоагента
12. В т. 4 изображенного цикла воздушной компрессорной холодильной установки:
заканчивается процесс расширения воздуха в детандере
заканчивается отбор теплоты из холодильной камеры
заканчивается сжатие компрессором воздуха, поступающего из холодильной камеры, после чего он направляется в холодильник
начинается адиабатное сжатие воздуха в компрессоре
завершается отбор теплоты от воздуха в холодильнике
13. В т. 4 изображенного цикла паровой компрессорной холодильной установки:
начинается процесс расширения в детандере с понижением температуры
завершается передача удельной теплоты q2 в холодильной камере хладоагенту
показано состояние пара хладоагента, поступающего в холодильную камеру после расширения в детандере
начинается адиабатное сжатие пара хладоагента в компрессоре
начинается отвод удельной теплоты q1 от хладоагента
14. В цикле Карно смесь пара и жидкости после конденсатора поступает:
в пароперегреватель
в парогенератор
в компрессор
в турбину
в насос
15. В элементе 3 приведенной схемы происходит:
повышение давления конденсата до первоначального давления
полная конденсация пара
процесс парообразования
полное или частичное расширение пара с понижением давления
процесс пароперегрева
16. Величину разряжения в сосуде можно определить:
как pвак = pизб + pатм
как pвак = pизб – pатм
как pвак = pизб + pабс
как pвак = pатм – pабс
17. Давление термодинамической системы – это:
термодинамический параметр, определяемый отношением силы, действующей на поверхность по нормали, к величине поверхности
термодинамический параметр, определяемый отношением силы, действующей на поверхность по нормали, к абсолютной температуре тела
термодинамический параметр, определяемый отношением внутренней энергии к удельному объему
сила, действующая на единицу объема
18. Дифференциальный температурный эффект при дросселировании (дроссель-эффект) характеризуется тем, что:
давление газа изменяется на значительную величину
изменения температуры газа не происходит
уменьшение давления, а следовательно, и изменение температуры бесконечно малы
давлении газа остается постоянным
19. Диффузорами называют:
насадки, по мере продвижения по которой давление потока будет постепенно понижаться, а скорость увеличиваться
насадки, по мере продвижения по которой скорость потока будет постепенно уменьшаться, а давление увеличиваться
местные сужения проходного сечения; давление за местом сужений всегда меньше давления перед ним (давление понижается, а удельный объем увеличивается)
местные сужения проходного сечения; давление за местом сужений всегда больше давления перед ним
20. Для газовой смеси, подчиняющейся закону Дальтона, справедливы следующие положения:
каждый газ, входящий в газовую смесь, имеет температуру, равную температуре смеси
каждый из компонентов газовой смеси распространяется по всему объему, занимаемому смесью, а поэтому объем каждого из них равен объему всей смеси
каждый из газов, входящих в смесь, подчиняется своему уравнению состояния смесь в целом условно является как бы новым газом, отличающимся от ее компонентов и подчиняющимся своему уравнению состояния
компоненты газовой смеси имеют давление смеси
21. Для процесса дросселирования характерны следующие особенности:
этот процесс, протекает настолько быстро, что теплообмен между рабочим телом и внешней средой незначителен и его можно в расчетах не учитывать
этот процесс протекает без совершения внешней работы
этот процесс протекает при совершении внешней работы
этот процесс, протекает настолько медленно, что теплообмен между рабочим телом и внешней средой оказывает значительное влияние на характер процесса
в конце процесса скорость потока уменьшается, а давление увеличивается
при совершении процесса удельная энтальпия потока остается постоянной величиной
при совершении процесса удельная энтропия остается постоянной величиной
22. Докритический режим характеризует:
соотношение p0 / p1 ≥ β
соотношение p0 / p1< β
соотношение p0 / p1< β + а
соотношение p0 / p1 ≥ β – а
полное расширение, давление рабочего тела при выходе из суживающегося сопла равно давлению наружной среды р0
неполное расширение потока, и давление его при выходе из сопла не равно давлению наружной среды р0, а остается равным рk
23. Если для рассчитываемого диффузора входная и выходная скорости больше звуковой, то диффузор должен быть:
суживающимся
расширяющимся
сначала суживающимся, а потом расширяющимся
сначала расширяющимся, а потом суживающимся
24. Если для рассчитываемого диффузора входная и выходная скорости меньше звуковой, то диффузор должен быть:
суживающимся
расширяющимся
сначала суживающимся, а потом расширяющимся
сначала расширяющимся, а потом суживающимся
25. Если для рассчитываемого диффузора входная скорость больше звуковой, а выходная меньше ее, то диффузор должен быть:
суживающимся
расширяющимся
сначала суживающимся, а потом расширяющимся
сначала расширяющимся, а потом суживающимся
26. Если значение коэффициента преобразования равно 3 это означает, что:
при одинаковых затратах внешней работы в тепловом насосе потребителю подводится теплоты в 3 раза больше, чем в электронагревателе
при одинаковых затратах внешней работы в тепловом насосе потребителю подводится теплоты в 3 раза меньше, чем в электронагревателе
при одинаковых затратах внешней работы в тепловом насосе потребителю подводится теплоты в
0,3 раза больше, чем в электронагревателе
при одинаковых затратах внешней работы в тепловом насосе потребителю подводится теплоты в 0,3 раза меньше, чем в электронагревателе
27. Если работа проталкивания p2v2 – p1v1 < 0, то:
газ в результате дросселирования охлаждается
понижение температуры в процессе происходит достаточно интенсивно, так как оно будет обусловлено не только ростом потенциальной части внутренней энергии, но и уменьшением ее кинетической части за счет снижения общего значения внутренней энергии, вызываемого положительной работой по проталкиванию газа
дросселирование сопровождается затратой внешней работы на подачу газа к дросселю и расходованием ее на увеличение внутренней энергии газа. Последнее может компенсировать уменьшение кинетической ее части из-за расширения газа и привести к нагреванию газа в результате его дросселирования
u2< u1
28. Если работа проталкивания p2v2 – p1v1 = 0, то:
газ в результате дросселирования охлаждается
понижение температуры в процессе происходит достаточно интенсивно, так как оно будет обусловлено не только ростом потенциальной части внутренней энергии, но и уменьшением ее кинетической части за счет снижения общего значения внутренней энергии, вызываемого положительной работой по проталкиванию газа
дросселирование сопровождается затратой внешней работы на подачу газа к дросселю и расходованием ее на увеличение внутренней энергии газа. Последнее может компенсировать уменьшение кинетической ее части из-за расширения газа и привести к нагреванию газа в результате его дросселирования
u2< u1
29. Если работа проталкивания p2v2 – p1v1 > 0, то:
газ в результате дросселирования охлаждается
понижение температуры в процессе происходит достаточно интенсивно, так как оно будет обусловлено не только ростом потенциальной части внутренней энергии, но и уменьшением ее
кинетической части за счет снижения общего значения внутренней энергии, вызываемого положительной работой по проталкиванию газа
дросселирование сопровождается затратой внешней работы на подачу газа к дросселю и расходованием ее на увеличение внутренней энергии газа. Последнее может компенсировать уменьшение кинетической ее части из-за расширения газа и привести к нагреванию газа в результате его дросселирования
u2< u1
30. За основную единицу измерения температуры принимают:
калорию
джоуль
градус
паскаль
31. Закритический режим:
можно получить, если к суживающемуся соплу добавить часть постоянного сечения
можно получить, если при р0 /р1 ≥ β к суживающемуся соплу добавить расширяющуюся часть
можно получить, если при р0 /р1< β к суживающемуся соплу добавить расширяющуюся часть характеризуется тем, что давление потока в минимальном сечении Fmin равно рk, а давление в сечении при соответствующем подборе площади этого сечения можно довести до давлении наружной среды р0
характеризуется тем, что давление потока в максимальном сечении Fmax равно рk
32. Закрытыми термодинамическими системами называют:
термодинамические системы, в которых между ними и окружением имеют место материальные потоки
взаимодействующие друг с другом тела
термодинамические системы, не способные энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом
термодинамические системы, в которых отсутствует обмен вещества с другими системами
термодинамические системы, в которых отсутствует теплообмен с окружающей средой
33. Идеальный газ – это:
газ, у которого имеются силы взаимодействия между его частицами, а сами частицы имеют объем вещество, у которого учитываются силы взаимодействия между его частицами
вещество, молекулы которого имеют собственный объем
вещество, у которого отсутствуют силы взаимодействия между его частицами, а сами частицы не
имеют объема, хотя они и материальны
34. Избыточное давление термодинамической системы можно определить:
как pизб = pабс + pатм
как pизб = pабс – pатм
как pизб = pатм – pабс
как pизб = pабс – pвак
35. Изолированными термодинамическими системами называют:
термодинамические системы, в которых между ними и окружением имеют место материальные потоки
взаимодействующие друг с другом тела
термодинамические системы, не способные энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом
термодинамические системы, в которых отсутствует обмен вещества с другими системами
термодинамические системы, в которых отсутствует теплообмен с окружающей средой
36. Изохорное повышение давления жидкости происходит:
в теплоотдатчике – нагревателе
в паровом двигателе
в питательном насосе
в конденсаторе
в электрогенераторе
37. Имеются два сосуда, соединенных между собой трубкой, на которой установлен кран, разобщающий их. В первом сосуде (V1 = 2 м3) находится воздух при р1 = 1,0 МПа. Второй – (V2 = 1 м3) содержит также воздух при р2 = 0,2 МПа. Кран при этом закрыт. Затем кран открывается, и система приходит в равновесное состояние. Определите давление:
1,2 МПа
0,733 Мпа
1 МПа
0,8 МПа
38. Интегральный температурный эффект при дросселировании (дроссель-эффект) характеризуется тем, что:
давление газа изменяется на значительную величину
давление газа изменяется на незначительную величину
уменьшение давления, а следовательно, и изменение температуры бесконечно малы
давлении газа остается постоянным
39. Интенсивные свойства:
могут быть измерены только для всей термодинамической системы в целом
не зависят от количества вещества в системе
приобретают смысл экстенсивных свойств, если они отнесены к единице количества вещества
называют термодинамическими параметрами состояния тела (системы) в случае если ими определяется состояние тела или группы тел (термодинамической системы)
40. К основным термодинамическим параметрам состояния относят:
давление, плотность и объем
энтальпию, абсолютную температуру, давление и плотность
абсолютную температуру, абсолютное давление и энтропию
абсолютную температуру, удельный объем и абсолютное давление
41. Комбинированное сопло предложено:
Густавом де Лавалем
Сади Карно
русским инженером И. И. Ползуновым
Робертом Майером
Джеймсом Джоулем
Германом Гельмгольцем
42. Коэффициент трансформации можно определить:
как отношение удельного количества теплоты, выделяемой при конденсации холодильного агента в конденсаторе, к удельной внешней работе, затрачиваемой на привод компрессора (q1 / l0)
как отношение удельной внешней работы, затрачиваемой на привод компрессора, к удельному
количеству теплоты, выделяемой при конденсации холодильного агента в конденсаторе (l0 / q1)
как отношение удельного количества отводимой теплоты к удельному количеству внешней теплоты, подводимой к рабочему телу
как отношение удельного количества внешней теплоты, подводимой к рабочему телу, к удельному количеству отводимой теплоты
43. Критический режим характеризует:
соотношение p0 / p1 ≥ β
соотношение p0 / p1< β
соотношение p0 / p1< β + а
соотношение p0 / p1 ≥ β – а
полное расширение, давление рабочего тела при выходе из суживающегося сопла равно давлению наружной среды р0
неполное расширение потока, и давление его при выходе из сопла не равно давлению наружной среды р0, а остается равным рk
44. Критическое отношение давлений при истечении зависит:
исключительно от показателя адиабаты k
исключительно от показателя политропы n
только от температуры
только от энтальпии потока
45. Массовой долей компонента смеси называют величину, равную отношению:
массы данного компонента к массе всей смеси
массы всей смеси к массе данного компонента
веса данного компонента к весу всей смеси
веса данного компонента к массе всей смеси
46. Массовый расход через сопло – это:
произведение массы потока, протекающего через выходное сечение сопла, на время
отношение объема потока, протекающего через выходное сечение сопла, ко времени
отношение массы потока, протекающего через выходное сечение сопла, ко времени
термодинамический параметр, определяемый отношением силы, действующей на поверхность
по нормали, к величине поверхности
47. Математическая формулировка закона Бойля-Мариотта:
v2/v1 = T2/T1
pv = R0T
p2/T2=p1/T1
v2/v1=p1/p2
48. Математическая формулировка закона Шарля:
v2/v1 = T2/T1
pv = R0T
p2/T2=p1/T1
v2/v1=p1/p2
49. Механическая энергия вращения вала турбины в цикле газотурбинной установки получается за счет вращения лопаток рабочего колеса турбины:
продуктами сгорания жидкого топлива
паром
газообразным топливом, проходящим с большой скоростью через направляющие сопла подогретой в камере сгорания водой
закачиваемого компрессором с большой скоростью воздуха в турбину
50. Механическая энергия вращения вала турбины распределяется следующим образом:
вся энергия тратится на привод компрессора и топливного насоса
вся энергия снимается с вала в виде эффективной мощности
часть тратится на привод топливного насоса, а остальная часть снимается с вала в виде эффективной мощности
часть тратится на привод компрессора, топливного насоса, пускового двигателя, а остальная тратиться на привод вала газовой турбины
часть тратится на привод компрессора и топливного насоса, а остальная часть снимается с вала в виде эффективной мощности
51. Молярная масса смеси равна:
величине, равной отношению массы данного компонента к массе всей смеси
сумме произведений весовых долей компонентов на их молярные доли
сумме произведений молярных масс компонентов на их молярные доли
единице, деленной на сумму отношений весовых долей компонентов к их молярным массам
единице, деленной на сумму отношений массовых долей компонентов к их молярным массам
52. Молярной долей компонента смеси называют величину, равную отношению:
массы данного компонента к массе всей смеси
веса вещества компонента к количеству вещества смеси
веса данного компонента к весу всей смеси
количества вещества компонента к количеству вещества смеси
53. На приведенном рисунке пары, поступившие из испарителя и из котла, проходят:
через холодильную камеру
через испаритель
через питательный насос
через эжектор
через котел
через конденсатор
через дроссельный клапан
54. На приведенном рисунке цифра 1 указывает:
холодильную камеру
испаритель
питательный насос
эжекторкотел
конденсатор
дроссельный клапан
55. На приведенном рисунке цифра 1 указывает:
котел
холодильник
дроссельный клапан
испаритель
холодильная камера
абсорбер
56. На приведенном рисунке цифра 2 указывает:
Котел
холодильник
дроссельный клапан
испаритель
холодильная камера
абсорбер
57. На приведенном рисунке цифра 4 указывает:
холодильную камеру
испаритель
питательный насос
эжектор
котел
конденсатор
дроссельный клапан
58. На приведенном рисунке цифра 6 указывает:
холодильную камеру
испаритель
питательный насос
эжектор
котел
конденсатор
дроссельный клапан
59. На приведенном рисунке цифра 6 указывает:
котел
холодильник
дроссельный клапан
испаритель
холодильная камера
абсорбер
60. На приведенном рисунке цифры 1 и 6 указывают:
61. На приведенном рисунке цифры 4 и 7 указывают:
62. На рисунке изображен:
цикл Ренкина паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Карно паротурбинной установки в Ts-диаграмме
прямой цикл Карно в pv-диаграмме
обратный цикл Карно в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмм
63. На рисунке изображен:
цикл Ренкина паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Карно паротурбинной установки в Ts-диаграмме
прямой цикл Карно в pv-диаграмме
обратный цикл Карно в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмме
64. На рисунке изображен:
цикл Карно паротурбинной установки в pv-диаграмме
обратный цикл Карно в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмме
65. На рисунке изображен:
цикл Карно паротурбинной установки в pv-диаграмме
обратный цикл Карно в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмме
66. На рисунке изображен:
цикл Карно паротурбинной установки в pv-диаграмме
цикл Карно паротурбинной установки в Ts-диаграмме
Ts-диаграмма идеального парогазового цикла
цикл Ренкина паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в pv-диаграмме
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмме
67. На рисунке изображена:
схема воздушной компрессорной холодильной установки
схема пароэжекторной холодильной установки
схема абсорбционной холодильной установки
схема установки с парокомпрессионным тепловым насосом
схема работы паротурбинной установки
схема паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
68. На рисунке изображена:
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки, протекающего в области влажного насыщенного пара
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки с «сухим ходом» компрессора
Ts-диаграмма цикла воздушной компрессорной холодильной установки
Ts-диаграмма типичного цикла паровой компрессорной холодильной установки
Ts-диаграмма цикла теплового насоса
69. На рисунке изображена:
70. На рисунке изображена:
72. На рисунке изображена:
Ts-диаграмма цикла воздушной компрессорной холодильной установки
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки, протекающего в области влажного насыщенного пара
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки с «сухим ходом» компрессора
Ts-диаграмма типичного цикла паровой компрессорной холодильной установки
Ts-диаграмма цикла теплового насоса
73. На рисунке изображена:
схема воздушной компрессорной холодильной установки
схема пароэжекторной холодильной установки
схема абсорбционной холодильной установки
схема установки с парокомпрессионным тепловым насосом
схема работы паротурбинной установки
схема паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
74. На рисунке изображена:
схема воздушной компрессорной холодильной установки
схема пароэжекторной холодильной установки
схема абсорбционной холодильной установки
схема установки с парокомпрессионным тепловым насосом
схема работы паротурбинной установки
схема паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
75. На рисунке изображена:
Ts-диаграмма цикла воздушной компрессорной холодильной установки
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки, протекающего в области влажного насыщенного пара
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
Ts-диаграмма цикла паровой компрессорной холодильной установки с «сухим ходом» компрессора
Ts-диаграмма типичного цикла паровой компрессорной холодильной установки
Ts-диаграмма цикла теплового насоса
76. На рисунке изображена:
схема воздушной компрессорной холодильной установки
схема пароэжекторной холодильной установки
схема абсорбционной холодильной установки
схема установки с парокомпрессионным тепловым насосом
схема работы паротурбинной установки
схема паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном
77. На рисунке показан:
цикл Карно паротурбинной установки в pv-диаграмме
цикл Карно паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в pv-диаграмме
Ts-диаграмма идеального парогазового цикла
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмме
78. На рисунке показан:
цикл Карно паротурбинной установки в pv-диаграмме
цикл Карно паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в Ts-диаграмме
цикл Ренкина паротурбинной установки в pv-диаграмме
Ts-диаграмма идеального парогазового цикла
теплофикационный цикл паротурбинной установки в Ts-диаграмме
идеальный цикл газотурбинной установки со сгоранием при p = const в Ts-диаграмм
79. На рисунке приведена:
простейшая схема паротурбинной установки
полная схема паротурбинной установки
принципиальная схема простейшей газотурбинной установки
простейшая схема парогазовой установки
80. На рисунке приведена:
простейшая схема паротурбинной установки
полная схема паротурбинной установки
принципиальная схема простейшей газотурбинной установки
простейшая схема парогазовой установки
81. На рисунке приведена:
простейшая схема паротурбинной установки
полная схема паротурбинной установки
принципиальная схема простейшей газотурбинной установки
схема парогазовой установки
82. Наиболее экономичным из циклов работы холодильных установок с термодинамической точки зрения является:
прямой цикл Карно
обратный цикл Карно
цикл паровой компрессорной холодильной установки
цикл пароэжекторной холодильной установки
цикл абсорбционной холодильной установки
83. Нормальные физические условия характеризуют:
температура tн = 0 °С, давление pн = 101 333 Па
температура Tн = 0 К, давление pн = 760 мм рт. ст.
температура tн = 0 °С, давление pн = 735 мм рт. ст.
температура tн = 100 °С, давление pн = 760 мм рт. ст.
84. Общая термодинамика:
изучает закономерности превращения энергии при изменении химического состава объектов
разрабатывает методы, определения, математический аппарат безотносительно конкретного преобразования форм движения материи, их направленного приложения
изучает применение законов термодинамики к процессам взаимного превращения теплоты и работы
изучает закономерности движения потоков жидких сред
85. Объемной долей компонента газовой смеси называется отношение:
приведенного давления компонента к объему всей смеси
приведенной массы компонента к объему всей смеси
приведенного объема компонента к массе всей смеси
приведенного объема компонента к объему всей смеси
86. Основное отличие пароэжекторных установок состоит в том, что охлаждение происходит за счет:
внешней механической работы
теплоты, подводимой при относительно высокой температуре, которая сначала превращается в механическую энергию по прямому циклу, а затем эта механическая энергия в обратном цикле используется для отвода теплоты
теплоты, подводимой при относительно низкой температуре
теплоты, подводимой при относительно высокой температуре, которая сначала превращается в механическую энергию по обратному циклу, а затем эта механическая энергия в прямом цикле используется для отвода теплоты
теплоты, подводимой при относительно высокой температуре, которая сначала превращается в механическую энергию по обратному циклу, а затем эта механическая энергия в прямом цикле используется для подвода теплоты
87. Отбор теплоты хладоагентом в охлаждаемой камере цикла паровой компрессорной холодильной установки с дроссельным клапаном начинает осуществляться от точки:
88. Отвод теплоты от холодильной камеры для указанного цикла заканчивается в точке:
89. Открытыми термодинамическими системами называют:
термодинамические системы, в которых между ними и окружением имеют место материальные потоки
взаимодействующие друг с другом тела
термодинамические системы, не способные энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом
термодинамические системы, в которых отсутствует обмен вещества с другими системами
термодинамические системы, в которых отсутствует теплообмен с окружающей средой
90. Плотность - это:
объем единицы массы вещества
масса единицы объема вещества
количество вещества, масса которого в килограммах численно равна относительной
молекулярной массе вещества
отношение объема вещества к его массе
91. Площадь А-3-2-В-А на рисунке представляет собой:
теплоту q1, полученную рабочим телом
теплоту q2, отданную внешнему потребителю
работу цикла
теплоту, полученную при сгорании топлива на станции
92. Под неравновесным состоянием термодинамической системы понимают:
состояние, в которое приходит система при постоянных внешних условиях, характеризующихся неизменностью во времени термодинамических параметров и отсутствием в ней потоков вещества и теплоты
такое состояние тел, при котором тела способны энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом
состояние системы, в которой отсутствует равновесие
состояние, в которое приходит система при постоянных внешних условиях, характеризующихся наличием в системе потоков вещества и теплоты
93. Под равновесным состоянием термодинамической системы понимают:
состояние, в которое приходит система при постоянных внешних условиях, характеризующихся неизменностью во времени термодинамических параметров и отсутствием в ней потоков вещества и теплоты
такое состояние тел, при котором тела способны энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом
состояние системы, в которой отсутствует равновесие
состояние, в которое приходит система при постоянных внешних условиях, характеризующихся наличием в системе потоков вещества и теплоты
94. Подвод теплоты к рабочему телу в теплоотдатчике цикла Ренкина паротурбинной установки происходит:
по изобаре
по изохоре
по адиабате
только по изотерме
95. Получение низких температур, и в частности сжижение газов, целесообразнее осуществлять:
методом адиабатического расширения газов
дросселированием
в процессе сжатия газов
в процессе изотермического сжатия газов
96. Почему при одном и том же значении начальных параметров пара (р1 и Т1) снижение давления в конденсаторе р2 будет приводить к росту ηt?
поскольку в двухфазной области давление однозначно связано с температурой, то уменьшение р2 означает уменьшение температуры отвода теплоты в цикле Т2; таким образом, температурный интервал цикла расширяется и термический КПД растет
поскольку в двухфазной области давление однозначно связано с температурой, то уменьшение р2 означает увеличение температуры отвода теплоты в цикле Т2; таким образом, температурный интервал цикла сужается и термический КПД растет
с ростом температуры перегрева пара Т1 при одном и том же давлении термический КПД цикла увеличивается, так как возрастает средняя температура подвода теплоты в цикле если верхняя температура в цикле Т1 постоянна, то повышение давления пара р1 приводит к росту термического КПД цикла: чем выше р1, тем больше степень заполнения цикла и выше средняя температура подвода теплоты
с ростом температуры перегрева пара Т1 при одном и том же давлении термический КПД цикла увеличивается, так как уменьшается средняя температура подвода теплоты в цикле
97. Почему термический КПД цикла Ренкина зависит также и от начальных параметров пара (р1, Т1)?
поскольку в двухфазной области давление однозначно связано с температурой, то уменьшение р2 означает уменьшение температуры отвода теплоты в цикле Т2; таким образом, температурный интервал цикла расширяется и термический КПД растет
поскольку в двухфазной области давление однозначно связано с температурой, то уменьшение р2 означает увеличение температуры отвода теплоты в цикле Т2; таким образом, температурный интервал цикла сужается и термический КПД растет
с ростом температуры перегрева пара Т1 при одном и том же давлении термический КПД цикла увеличивается, так как возрастает средняя температура подвода теплоты в цикле
если верхняя температура в цикле Т1 постоянна, то повышение давления пара р1 приводит к росту термического КПД цикла: чем выше р1, тем больше степень заполнения цикла и выше средняя температура подвода теплоты
с ростом температуры перегрева пара Т1 при одном и том же давлении термический КПД цикла увеличивается, так как уменьшается средняя температура подвода теплоты в цикле
98. Правильно рассчитанное сопло Лаваля:
позволят установить в максимальном сечении критическую скорость истечения и максимальный массовый расход
при любом заданном отношении давлений 0 < р0/р1< β дает возможность осуществить полное сжатие наружной среды до давления рабочего тела и получить сверхзвуковую скорость
позволяет осуществить работу перпетуум-мобиле
при любом заданном отношении давлений 0 < р0/р1< β дает возможность осуществить полное расширение наружной среды до давления рабочего тела и получить сверхзвуковую скорость
при любом заданном отношении давлений 0 < р0/р1< β дает возможность осуществить полное расширение рабочего тела до давления наружной среды и получить сверхзвуковую скорость
99. При дросселировании влажного пара:
пар подсушивается
пар увлажняется
пар сжимается
изменяется энтальпия пара
100. При критическом режиме истечения критические скорость и давление устанавливаются:
в выходном сечении сопла
во входном сечении сопла
по центру входного сечения
около стенок входного сечения
101. При рассмотрении процесса истечения через суживающееся сопло для нахождения скорости истечения и массового расхода рабочего тела через такое сопло необходимо различать режимы истечения:
докритический
критический
сверхкритический
импульсный
звуковой
ламинарный
закритический
102. При ратм =735 мм рт. ст атмосфера техническая абсолютная определяется:
как ата = ати + В
как ата = ати – В
как ата = В – ати (во всех пунктах В – значение атмосферного давления, измеренное в технических атмосферах)
как ата = ати + атм
103. Примерами чистых веществ являются:
кислород
влажный атмосферный воздух, очищенный от пыли
природный газ
вода
водород
углекислый газ
104. Продукты сгорания топлива в парогазовом цикле отводятся из камеры сгорания:
в газовую турбину, а затем – в газоводяной подогреватель, где нагревают питательную воду перед поступлением ее в котельный агрегат; по выходе из газоводяного подогревателя отработавшие газы отводятся в атмосферу
в газоводяной подогреватель, где нагревают питательную воду перед поступлением ее в котельный агрегат, а затем – в газовую турбину; по выходе из турбины отработавшие газы отводятся в атмосферу
в газовую турбину, по выходе из которой отработавшие газы отводятся в атмосферу из камеры сгорания сразу в атмосферу
в газоводяной подогреватель, где нагревают питательную воду перед поступлением ее в котельный агрегат, а затем в атмосферу
105. Процесс дросселирования в дроссельном клапане осуществляется в процессе:
1-4
3-4
2’-3
2-2’
1-2
1-2’
106. Процесс истечения газов и паров рассматривается в термодинамики:
как изохорный процесс
как изобарный процесс
как адиабатный процесс
как изотермический процесс
107. Равновесный термодинамический процесс – это:
ряд состояний, при которых тела способны энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом
непрерывный ряд равновесных состояний
процесс, при котором термодинамическая система проходит через неравновесное состояние
ряд состояний, протекающих при постоянных внешних условиях, характеризующихся наличием в системе потоков вещества и теплоты
108. Различие в свойствах реальных газов (рабочих тел) и идеальных газов не имеет практического значения:
при относительно высоких давлениях и относительно низких температурах
при относительно низких давлениях и относительно высоких температурах
при относительно высоких давлениях и относительно высоких температурах
при сверхвысоких давлениях и относительно низких температурах
109. Разность h1 – h1 в цикле Ренкина паротурбинной установки представляет собой:
участок парообразования
процесс подвода теплоты
отрицательную работу теоретического цикла паросиловой установки, равную адиабатическому
теплопадению или разности энтальпий свежего и отработавшего паров
полезную теплоту теоретического цикла паросиловой установки
затраченную работу теоретического цикла паросиловой установки
110. Реализация цикла газотурбинной установки становится экономически выгодной:
при высоких температурах рабочего тела (1000 К и выше)
при низких температурах рабочего тела (100 К и менее)
при температурах рабочего тела от 100 К до 1000 К
только
при сверхвысоких температурах рабочего тела (выше 4000 К)
111. С молекулярно-кинетической точки зрения «неидеальность» газа обусловлена:
наличием у молекул собственного объема и существованием межмолекулярного взаимодействия
отсутствием у молекул собственного объема и отсутствием межмолекулярного взаимодействия
наличием у молекул собственного объема и отсутствием межмолекулярного взаимодействия
отсутствием у молекул собственного объема и существованием межмолекулярного взаимодействия
112. Согласно молекулярно-кинетической теории газов давление определяют:
через среднестатистическую силу ударов молекул о стенку сосуда, в котором находится газ, пропорциональную кинетической энергии поступательного движения молекул
отношением силы, действующей на поверхность по нормали, к абсолютной температуре тела
отношением внутренней энергии к удельному объему
через среднестатистическую силу ударов молекул о стенку сосуда, в котором находится газ, пропорциональную потенциальной энергии поступательного движения молекул
113. Соплами (или конфузорами) называют:
насадки, по мере продвижения по которой давление потока будет постепенно понижаться, а скорость увеличиваться
насадки, по мере продвижения по которой скорость потока будет постепенно уменьшаться, а давление увеличиваться
местные сужения проходного сечения; давление за местом сужений всегда меньше давления перед ним (давление понижается, а удельный объем увеличивается)
местные сужения проходного сечения; давление за местом сужений всегда больше давления перед ним
114. Стационарным называется состояние термодинамической системы:
при котором в результате постоянных внешних воздействий распределение значений параметров во всех ее частях остается неизменным во времени
при котором тела способны энергетически взаимодействовать между собой и другими телами и обмениваться с ними веществом, при этом распределение значений параметров во всех ее частях переменно во времени
при котором в результате постоянных внешних воздействий распределение значений параметров во всех ее частях изменяется во времени
в которое приходит система при стационарных внешних условиях, характеризующихся наличием в системе потоков вещества и теплоты, при этом распределение значений параметров во всех ее частях изменяется во времени
115. Степенью регенерации называется:
отношение количества теплоты, полученного воздухом при прохождении через регенератор, к максимально возможному количеству теплоты, которое мог бы получить воздух в регенераторе, если бы он нагревался до температуры отработавших газов T4
отношение максимального возможного количества теплоты, которое мог бы получить воздух в регенераторе, если бы он нагревался до температуры отработавших газов T4, к количеству
теплоты, полученного воздухом при прохождении через регенератор
отношение количества теплоты, полученного воздухом при прохождении через компрессор, к максимально возможному количеству теплоты, которое можно получить в камере сгорания величина, характеризующая количество теплоты, получаемое в камере сгорания
116. Сущность закона Авогадро заключается в том, что:
при постоянном удельном объеме абсолютные давления идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
при постоянном давлении удельные объемы идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
каждый из компонентов газовой смеси распространен во всем пространстве, занимаемом газовой смесью при давлении, какое он развивал бы, занимая все пространство при температуре смеси при постоянной температуре удельные объемы газа обратно пропорциональны его давлениям
в равных объемах любых идеальных газов при одинаковых давлении и температуре содержится одно и то же количество вещества
117. Сущность закона Бойля-Мариотта заключается в том, что:
при постоянной температуре удельные объемы газа обратно пропорциональны его давлениям
при постоянном давлении удельные объемы идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
все идеальные газы содержат в равных объемах при одинаковых давлении и температуре одинаковое число молекул
при постоянном удельном объеме абсолютные давления идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
118. Сущность закона Гей-Люссака заключается в том, что:
при постоянной температуре удельные объемы газа обратно пропорциональны его давлениям
при постоянном удельном объеме абсолютные давления идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
все идеальные газы содержат в равных объемах при одинаковых давлении и температуре одинаковое число молекул
при постоянном давлении удельные объемы идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
119. Сущность закона Дальтона заключается в том, что:
отношение приведенного объема компонента смеси к объему всей смеси является массовой долей
каждый из компонентов газовой смеси распространен во всем пространстве, занимаемом газовой смесью при давлении, какое он развивал бы, занимая все пространство при температуре смеси
каждый из компонентов газовой смеси распространен во всем пространстве, занимаемом газовой
смесью при давлении, какое он развивал бы, занимая все пространство при давлении смеси
компоненты газовой смеси имеют давление смеси
120. Сущность закона Шарля заключается в том, что:
при постоянной температуре удельные объемы газа обратно пропорциональны его давлениям
при постоянном удельном объеме абсолютные давления идеального газа прямо пропорциональны его абсолютным температурам
все идеальные газы содержат в равных объе

В тесте представлено 159 вопросов. Правильные ответы размещены после списка вопросов. Сдавался в 2026 г. Формат файла – pdf.